എന്തുകൊണ്ട് ഫ്രെസ്നെല് മേഖല

ഫ്രെസ്നെല് മേഖല - ശബ്ദം അല്ലെങ്കിൽ റിഫ്ലെക്റ്റോമീറ്റർ ഉപരിതല ശബ്ദം ചെറിയ ഫലങ്ങൾ അല്ലെങ്കിൽ പ്രകാശം കണക്കുകൂട്ടലുകൾ നടപ്പിലാക്കുന്നതിനായി അതിലേക്കു പ്രദേശങ്ങൾ. ഈ രീതി ആദ്യമായി 1815 ഒ.ഫ്രെനെല് ൽ പ്രയോഗിച്ചു.

ചരിത്രപരമായ വിവരങ്ങൾ

അഗസ്റ്റിൻ-ജ്ഹന് ഫ്രെനെല് (൧൦.൦൬.൧൭൮൮-൧൪.൦൭.൧൮൨൭) - ഫ്രഞ്ച് ഭൗതികശാസ്ത്രജ്ഞൻ. അവൻ ഭൗതിക ട്രയിന് സവിശേഷതകൾ പഠിക്കുന്നത് ജീവിതം ഉഴിഞ്ഞുവെക്കുകയും. ഉടൻ ട്രയിന് വയലിൽ പരീക്ഷണ ഗവേഷണം തല്പരനായി, ഇ മലുസ് സ്വാധീനത്തിൽ 1811 ൽ അവൻ സ്വതന്ത്രമായി ഫിസിക്സ് പഠിക്കാൻ തുടങ്ങി. 1814-ൽ, ഇടപെടലുകൾ എന്ന തത്വം "വീണ്ടും", ഒപ്പം 1816 പരസ്പരബന്ധം പ്രാഥമിക തരംഗങ്ങളുടെ ഇടപെടലുകൾ എന്ന ആശയം അവതരിപ്പിച്ചു ഹ്യൂഗൻസ് എന്ന അറിയപ്പെടുന്ന തത്വം, ചേർത്തു. 1818-ൽ, പ്രവർത്തനത്തിന് പണിയുന്നത് അദ്ദേഹം സിദ്ധാന്തം നേരിയ ചെറിയ അകലം എന്ന. അവൻ അരികിൽ നിന്നും അകലം, അതുപോലെ ഒരു സർക്കുലർ ദ്വാരം പരിഗണിക്കുമ്പോൾ പ്രാക്ടീസ് പരിചയപ്പെടുത്തി. നടത്തിയ പരീക്ഷണങ്ങൾ, ഇപ്പോൾ ക്ലാസിക്കുകൾ, വെളിച്ചം ഇടപെടലുകൾക്ക് എന്ന ബിപ്രിസ്മ് ആൻഡ് ബിജെര്കലമി കൂടെ. 1821-ൽ അദ്ദേഹം, റിഫ്ലെക്റ്റോമീറ്റർ തിരശ്ചീന സ്വഭാവം വസ്തുത തെളിയിച്ചു 1823 ൽ സർക്കുലർ ദീർഘവൃത്താകൃതിയുള്ള ധ്രുവീകരണം തുറന്നു. അവൻ ക്രോമാറ്റിക് ധ്രുവീകരണം, അതുപോലെ വിമാനം ഭ്രമണം വേവ് പ്രാതിനിധ്യങ്ങളെ അടിസ്ഥാനത്തിൽ വിശദീകരിച്ചു പ്രകാശത്തിന്റെ ധ്രുവീകരണ ആൻഡ് ബിരെഫ്രിന്ഗെന്ചെ. 1823-ൽ അദ്ദേഹം അപവർത്തനം ആൻഡ് നിയമങ്ങൾ സ്ഥാപിച്ചു പ്രകാശത്തിന്റെ പ്രതിഫലനം രണ്ടു മാധ്യമങ്ങൾ തമ്മിൽ ഒരു നിശ്ചിത പരന്ന പ്രതലത്തിൽ. ജംഗ് അതോടൊപ്പം തരംഗം ട്രയിന് സ്രഷ്ടാവ് പരിഗണിക്കും. ഒരു കണ്ണാടി അല്ലെങ്കിൽ ഒരു ഫ്രെസ്നെല് ബിപ്രിസ്മ് ഫ്രെസ്നെല് പോലുള്ള നിരവധി ഇടപെടലുകൾ ഉപകരണങ്ങൾ, കണ്ടുപിടിച്ചതാര് ആണ്. ഇത് വിളക്കുമാടം ദീപക്കാഴ്ച ഒരു അടിസ്ഥാനപരമായി പുതിയ വഴി സ്ഥാപകനായി കരുതപ്പെടുന്ന.

സിദ്ധാന്തം ഒരല്പം

ഏതെങ്കിലും രൂപത്തിന്റെ സാധാരണയായി അത് കൂടാതെ ഒരു ദ്വാരം സാധ്യമാണ് ഫ്രെസ്നെല് ചെറിയ നിർണ്ണയിക്കുക. എന്നാൽ, സാധ്യതാ കാഴ്ചപ്പാടിൽ നിന്ന് ഒരു സർക്കുലർ ദ്വാരം രൂപം കൈകാര്യം നല്ലത്. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, വെളിച്ചം ഉറവിടവും നിരീക്ഷണ പോയിന്റ് സ്ക്രീൻ വിമാനം ലംബമായി ആണ് ദ്വാരം കേന്ദ്രത്തിൽ കടന്നുപോകുന്ന ഒരു ലൈനിൽ ആയിരിക്കണം. വാസ്തവത്തിൽ, ഫ്രെസ്നെല് മേഖലയിൽ റിഫ്ലെക്റ്റോമീറ്റർ അതിലൂടെ ഏതെങ്കിലും ഉപരിതലം കഴിയും. ഉദാഹരണത്തിന്, എകുഇഫസെ ഉപരിതലം. എന്നാൽ, ഈ കേസിൽ അത് ഫ്ലാറ്റ് മേഖല ദ്വാരം തകർക്കാൻ സൗകര്യപ്രദം. നമുക്ക്, നമുക്ക് മാത്രമല്ല ആദ്യ ഫ്രെസ്നെല് മേഖലയുടെ ആരം നിർണ്ണയിക്കാൻ മാത്രമല്ല ഫോളോ-അപ്പ് റാൻഡം നമ്പർ ഉപയോഗിച്ച് അനുവദിക്കുന്നു പ്രാഥമിക ഒപ്ടിക്കൽ പ്രശ്നങ്ങൾ, പരിഗണിക്കുക.

വളയങ്ങൾ വലിപ്പം കണക്കാക്കാനായി ചുമതല

ഫ്ലാറ്റ് ദ്വാരം ഉപരിതല പ്രകാശ സ്രോതസ്സ് (പോയിന്റ് സി), നിരീക്ഷകൻ (പോയിന്റ് എച്ച്) തമ്മിലുള്ള എന്ന് സങ്കൽപ്പിക്കുക ആരംഭിക്കുന്നതിനായി. ഇത് ലൈൻ സി.എച്ച് ലംബവും ആണ്. സി.എച്ച് സെഗ്മെന്റ് ചുറ്റും ദ്വാരം കേന്ദ്രം (പോയിന്റ് ഒ) കടന്നുപോകുന്നത്. നമ്മുടെ ലക്ഷ്യം ആയതിനാൽ അക്ഷത്തിനു, ഫ്രെസ്നെല് മേഖല വളയങ്ങൾ രൂപത്തിൽ ആയിരിക്കും. ഒരു തീരുമാനം എത്രവേണമെങ്കിലും (എം) ഈ സർക്കിളുകൾ വ്യാസം നിർണ്ണയിക്കുന്ന വരെ കുറയും. പരമാവധി മൂല്യം മേഖലയുടെ ആരം വിളിക്കുന്നു. അതായത്, അത് കൂടുതൽ നിർമ്മാണ ചെയ്യാൻ അത്യാവശ്യമാണ് പ്രശ്നം പരിഹരിക്കാൻ: എത്രവേണമെങ്കിലും പോയിന്റ് (എ) വീതി പ്രതലത്തിൽ തിരഞ്ഞെടുക്കുന്നതിനായി നിരീക്ഷണ പോയിന്റ് നേരിയ ഉറവിടത്തിൽ നിന്നും ഇതിന്റെ വര സെഗ്മെന്റുകൾ ബന്ധിപ്പിക്കുക. ഫലം ഒരു ത്രികോണം എസ്എഎൻ ആണ്. അങ്ങനെ സാൻ പാതയിൽ കിടക്കുന്ന നിരീക്ഷകന് എത്തി അധികം വെളിച്ചം തരംഗം, പാത സി.എച്ച് എടുക്കും ഒരു ഒരു ഇനി പാത കടന്നു പിന്നെ, അത്. ഈ പാത വ്യത്യാസം സി.എ ഒരു-സി.എച്ച് തിരമാല ഘട്ടങ്ങളായി നിരീക്ഷണ ഘട്ടത്തിൽ ദ്വിതീയ സ്രോതസ്സുകൾ (എ, ഡി) നിന്നും കടന്നു തമ്മിലുള്ള വ്യത്യാസം നിർവചിക്കുന്ന. സൂചിപ്പിക്കുന്നു ഈ മൂല്യം നിന്നും നിരീക്ഷകന്റെ സ്ഥാനം, അതുകൊണ്ട് ആ സമയത്ത് നേരിയ തീവ്രതയോടെ ഫലമായി ഇടപെടലുകൾ തരംഗങ്ങൾ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു.

ആദ്യ ആരം കണക്കുകൂട്ടല്

പാത വ്യത്യാസം പകുതി വെളിച്ചം തരംഗദൈർഘ്യം (λ / 2), വെളിച്ചം അംതിഫസെ ൽ നിരീക്ഷകന് വരുന്ന തുല്യമാണ് എങ്കിൽ നാം കണ്ടെത്താൻ. ഇത് പാത്ത് വ്യത്യാസം λ / 2 കുറവ് ആയിരിക്കും, പ്രകാശത്തിന്റെ ഇതേ ഘട്ടത്തിൽ വരും നിഗമനം കഴിയും. ഈ അവസ്ഥ സി.എ ഒരു-സ്ന്≤ λ / 2, നിർവചനപ്രകാരം, അതായത് ആദ്യം ഫ്രെസ്നെല് മേഖല ആണ്, ഇവിടെ ഒരു റിംഗ് സ്ഥിതി വ്യവസ്ഥയിൽ ആണ്. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, സർക്കിൾ പാത വ്യത്യാസം അതിർത്തി പ്രകാശം പകുതി തരംഗദൈർഘ്യമുള്ള തുല്യമാണ്. അതിനാൽ ആദ്യ മേഖലയ്ക്ക് ആരം നിർണ്ണയിക്കാൻ ഈ സമവാക്യം, പി ₁ എന്ന് _{സൂചിപ്പിക്കാം.} പാത്ത് വ്യത്യാസം / 2 .എന്ട്രി അനുബന്ധമായ, അത് സെഗ്മെന്റ് OA തുല്യമോ ആയിരിക്കും. ആ സാഹചര്യത്തിൽ, ദൂരം ഗണ്യമായി കോ ദ്വാരം വ്യാസം (സാധാരണയായി ഇത്തരം .ആദ്യ കണക്കാക്കുന്നു) കൂടുതലായാൽ, ആദ്യ മേഖല ജ്യാമിതീയ ആരത്തിന്റെ പരിഗണനകൾ താഴെ ഫോർമുല നിർവചിച്ചുണ്ട്: പി ₁ = √ (λ * കൊളംബിയ, OH) / (കൊളംബിയ + OH).

ഫ്രെസ്നെല് മേഖല വ്യാസം കണക്കുകൂട്ടല്

തുടർന്നുള്ള വളയങ്ങൾ വ്യാസാർദ്ധം മൂല്യങ്ങൾ തീരുമാനിക്കേണ്ട ഫോർമുല ആവശ്യമുള്ള മേഖല എണ്ണത്തിന്റെ അംശം മാത്രമാണ് ചേർത്തു, സാദൃശ്യമുള്ള മുകളിൽ ചർച്ച. ആ സാഹചര്യത്തിൽ പാത വ്യത്യാസം സമത്വം മാറുന്നു: സിഎ ഒരു-സ്ന്≤ മീറ്റർ * λ / 2 അല്ലെങ്കില് CA + ഹിസ്നു-കോ-ഒന്≤ മീറ്റർ * λ / 2. പി _{മീറ്റർ} = √ (മീറ്റർ * λ * കൊളംബിയ, OH) / (കൊളംബിയ + OH) = ₁ പി √മ്: ഇത് ആവശ്യമുള്ള പ്രദേശത്തെ ആരം എണ്ണം "മീറ്റർ" താഴെ ഫോർമുല നിഷ്കർഷിക്കുന്നു ആ പിന്തുടരുകയും

ഇടത്തരം ഫലങ്ങൾ സംഗ്രഹിക്കുന്നു

ഇതേ പ്രദേശത്തു ഇല്ലാതെ വൈദ്യുതി സപ്ലൈസ് രണ്ടാം പ്രകാശ സ്രോതസ്സ് ഋതു, _{മീറ്റർ} ആയി n = π * ആർ ² _{മീറ്റർ} - - π * ആർ ² _{മീറ്റർ-1} = π * ₁ പി ² = പി ₁ ആ ബ്രേക്കിംഗ് മേഖല ശ്രദ്ധിക്കപ്പെട്ട _{ചെയ്തേക്കാം.} നിർവചനപ്രകാരം അയൽ വളയങ്ങൾ പാത വ്യത്യാസം പ്രകാശം പകുതി തരംഗദൈർഘ്യമുള്ള തുല്യമോ ആയിരിക്കും കാരണം അയൽ ഫ്രെസ്നെല് മേഖലകളിൽ നിന്ന് വെളിച്ചം, എതിർ ഘട്ടത്തിൽ വരുന്നു. ഈ ഫലം സാമാന്യവൽക്കരിക്കാനുമുള്ള, ഞങ്ങൾ സർക്കിളുകൾ ദ്വാരങ്ങൾ ബ്രേക്കിംഗ് (അയൽ നിന്ന് വെളിച്ചം ഒരു നിശ്ചിത ഘട്ടത്തിൽ വ്യത്യാസം നിരീക്ഷകൻ എത്തുന്നു എന്ന് അത്തരം) ഒരേ പ്രദേശത്തെ മോതിരം ബ്രേക്കിംഗ് ഉറപ്പ്. നിഗമനം ഈ വാദത്തെ എളുപ്പത്തിൽ പ്രശ്നം സഹായത്തോടെ തെളിയിക്കുന്നു.

ഒരു വിമാനം തിരമാല എന്ന ഫ്രെസ്നെല് മേഖല

തുല്യ പ്രദേശത്തിന്റെ കട്ടി വളയങ്ങളിൽ നിലച്ച ആദ്യ ഏരിയ പരിഗണിക്കുക. ഈ സർക്കിളുകൾ സെക്കൻഡറി വെളിച്ചം ഉറവിടമാണ്. നിരീക്ഷകന് ഓരോ മോതിരം നിന്നും വെളിച്ചം വേവ് എത്തിച്ചേരുന്ന കഴിവുമുള്ളവർ, ഏതാണ്ട് ഒരേ. കൂടാതെ, പോയിന്റ് മ സമീപമുള്ള ശ്രേണിയിൽ നിന്നും ഘട്ടം വ്യത്യാസം പുറമേ ഒരേ. ആർക്ക് - ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ഒരു സർക്കിളിൽ ഒരു സങ്കീർണമായ തലം ഫോം ഭാഗത്ത് ചേർക്കപ്പെട്ടാൽ നിരീക്ഷകന് ചെയ്തത് സങ്കീർണ്ണമായ അംപ്ലിതുദെസ്. ഒരേ ആകെ കഴിവുമുള്ളവർ - മറ്റൊരു തരത്തിലാണ്. ഇപ്പോൾ പ്രശ്നം മറ്റ് പരാമീറ്ററുകൾ കൈകാര്യം എങ്ങനെ ദ്വാരം വ്യാസാർദ്ധത്തിന്റെ മാറ്റം കാര്യത്തിൽ .താപം സമ്മേഷന്റെ മാറുന്ന പാറ്റേൺ പരിഗണിക്കുക. ആ സാഹചര്യത്തിൽ, ദ്വാരം നിരീക്ഷകന് മാത്രമാണ് മേഖല തുറന്നാൽ പാറ്റേൺ ചേർത്ത് ഭാഗം ചിര്ചുമ്ഫെരെംതിഅല്ല്യ് നൽകിയിരിക്കുന്നു. കഴിഞ്ഞ മോതിരവും കഴിവുമുള്ളവർ കേന്ദ്ര ഭാഗം, അതായത് ഒരു കോൺ π ബന്ധുവോ തിരിക്കുമ്പോൾ. കെ നിർവചനപ്രകാരം ആദ്യ മേഖല പാത വ്യത്യാസം, / 2 .എന്ട്രി തുല്യമാണ്. ഈ കോൺ π കഴിവുമുള്ളവർ പകുതി ചുറ്റളവ് ആയിരിക്കും അർത്ഥമാക്കുന്നത് ആയിരിക്കും. പൂജ്യം - ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, നിരീക്ഷണ ഘട്ടത്തിൽ ഈ മൂല്യങ്ങളുടെ ആകെത്തുക പൂജ്യം ആണ് കോർഡ് ദൂരം. മൂന്ന് വളയങ്ങൾ തുറക്കപ്പെടും എങ്കിൽ, പിന്നെ ചിത്രം അങ്ങനെ പാതി സർക്കിൾ പ്രതിനിധാനം ചെയ്യും. വളയങ്ങൾ ഒരു പോലും എണ്ണം നിരീക്ഷകൻ പോയിന്റും കഴിവുമുള്ളവർ പൂജ്യം ആണ്. എന്നാൽ കേസിൽ ഉപയോഗിക്കുമ്പോൾ ഒരു ഒറ്റയായി എണ്ണം സർക്കിളുകൾ, പരമാവധി മൂല്യം കൂടാതെ അംപ്ലിതുദെസ് സങ്കീർണ്ണമായ പ്രതലത്തിൽ വ്യാസം നീളം തുല്യമായ ആയിരിക്കും. മുകളിൽ ലക്ഷ്യങ്ങൾ ഫ്രെസ്നെല് മേഖലകളിൽ പൂർണ്ണമായി തുറന്ന രീതി ഉണ്ട്.

പ്രത്യേക കേസുകൾ പുറകുവശം

അപൂർവ അവസ്ഥ പരിഗണിക്കുക. ചിലപ്പോൾ, ഫ്രെസ്നെല് സോണുകളുടെ ഭിന്ന എണ്ണം ഉപയോഗിക്കുന്ന പ്രശ്നം സംസ്ഥാനങ്ങളിൽ പരിഹരിക്കാൻ. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, പകുതി മോതിരം കീഴിൽ ആദ്യ മേഖല പകുതി പ്രദേശം അനുയോജ്യമായി ഏത് ഒരു പാദത്തിൽ സർക്കിൾ പാറ്റേൺ, ഗ്രഹിക്കാൻ. മറ്റ് ഏതെങ്കിലും ഭിന്ന മൂല്യം കണക്കാക്കി. ചിലപ്പോൾ കണ്ടീഷൻ വളയങ്ങൾ ചില ഭിന്ന എണ്ണം അടച്ചു അങ്ങനെ തുറന്ന സൂചിപ്പിക്കുന്നത്. ഇത്തരം ഒരു സാഹചര്യത്തിൽ, ഫീൽഡ് വെക്റ്റർ മൊത്തം കഴിവുമുള്ളവർ രണ്ട് ചുമതലകളുടെ അംപ്ലിതുദെസ് എന്ന വ്യത്യാസമുണ്ടായിരുന്നു കാണപ്പെടുന്നത്. എല്ലാ മേഖലകളിൽ തുറന്നിരിക്കുമ്പോൾ, പിന്നെ റിഫ്ലെക്റ്റോമീറ്റർ പാതയിൽ സകാത് ഇല്ല, ചിത്രം സർപ്പിള പോലെ നോക്കും. നിങ്ങൾ വളയങ്ങൾ ഒരു വലിയ എണ്ണം തുറക്കുമ്പോൾ കാരണം അക്കൗണ്ടിലേക്ക് നിരീക്ഷകൻ പോയിന്റ് പ്രകാശം സ്രോതസ്സ് അളവ് സമാജവാദികളും ദ്വിതീയ സ്രോതസ്സ് ദിശ എടുക്കൂ അതു പുറത്തു ഓഫാകും. ഉയർന്ന നമ്പർ ഉള്ള മേഖല നിന്ന് വെളിച്ചം ഒരു ചെറിയ കഴിവുമുള്ളവർ ഉണ്ട് എന്ന് നാം കണ്ടെത്താൻ. കേന്ദ്രം ലഭിച്ച ഹെലിക്സ് ആദ്യത്തെയും രണ്ടാമത്തെയും വളയങ്ങൾ നടുവിൽ ചുറ്റളവ് ആണ്. അതുകൊണ്ടു, എവിടെ എല്ലാ ദൃശ്യമായ തുറക്കുമ്പോൾ ആദ്യ ഡിസ്ക് അപേക്ഷിച്ച് ഇരട്ടി കുറവാണ്, തീവ്രതയും നാലു മടങ്ങ് വ്യത്യസ്തമാണ് കേസിൽ ഫീൽഡ് കഴിവുമുള്ളവർ.

ഫ്രെസ്നെല് ചെറിയ വെളിച്ചം

ഈ പദം എന്നാല് എന്താണ് നോക്കാം. , വിളിച്ചു ഫ്രെസ്നെല് ചെറിയ അവസ്ഥ ദ്വാരം വഴി നിരവധി പ്രദേശങ്ങൾ തുറക്കുമ്പോൾ. ഞങ്ങൾ വളയങ്ങൾ ഒരു തുറക്കും, പിന്നീട് ഈ ഓപ്ഷൻ ജ്യാമിതീയ ഒപ്റ്റിക്സ് എന്ന ഏകദേശ പ്രയോഗിക്കുകയും എന്നു, അവഗണിച്ചു കഴിയും. എവിടെ വഴി ദ്വാരം ഒരു മേഖല എത്രയോ കുറവ് നിരീക്ഷകന് തുറന്നു സന്ദർഭത്തിൽ, ഈ അവസ്ഥ വിളിക്കുന്നു ഫ്രോണോഫർ ചെറിയ. അവൻ വെളിച്ചം ഉറവിട, നിരീക്ഷകന്റെ പോയിന്റ് ദ്വാരം ഒരു മതിയായ അകലത്തിലാണ് എങ്കിൽ തൃപ്തി കണക്കാക്കപ്പെടുന്നത്.

മേഖല പ്ലേറ്റ് ലെൻസ് താരതമ്യം ചെയ്ത്

നിരീക്ഷകന് ചെയ്തത് വലിയ കഴിവുമുള്ളവർ വെളിച്ചം വേവ് സമയത്ത്, എല്ലാം ഒറ്റ സംഖ്യ അല്ലെങ്കിൽ എല്ലാം ഫ്രെസ്നെല് മേഖല അടയ്ക്കുകയാണെങ്കിൽ. സങ്കീർണ്ണമായ വിമാനം ഓരോ റിംഗ് പകുതി സർക്കിൾ നൽകുന്നു. അങ്ങനെ വിചിത്രമായ മേഖലകളിൽ തുറന്നു, അപ്പോൾ മൊത്തം മാത്രമേ "ചുവടെ-അപ്" മൊത്തത്തിലുള്ള കഴിവുമുള്ളവർ സംഭാവന ചെയ്ത സർക്കിളുകൾ ഖണ്ഡംപോലെ, ഏകാന്തരവും ചെയ്യും. തുറന്ന വളയങ്ങൾ മാത്രം ഒരു തരം ഏത് മേഖല പ്ലേറ്റ് വിളിച്ചു, വെളിച്ചം തിരമാല, പാതയിൽ തടസ്സം. നിരീക്ഷകൻ ഇളം തീവ്രത ആവർത്തിച്ച് തളികയിൽ വെളിച്ചം തീവ്രത കവിയാൻ. ഈ ഓരോ തുറന്ന റിംഗ് വെളിച്ചം വേവ് ഒരേ ഘട്ടത്തിൽ നിരീക്ഷകന് ഫ്ലാഗ് വസ്തുത കാരണം.

സമാനമായ ഒരു സ്ഥിതിവിശേഷം ഒരു ലെൻസ് വെളിച്ചം ഫോക്കസിങ് കൂടെ നിരീക്ഷിക്കപ്പെടുന്നു. അതു, പാത്രങ്ങൾ വ്യത്യസ്തമായി ഒന്നും വളയങ്ങൾ അടച്ചു അല്ല, നേരിയ മേഖല പ്ലേറ്റ് അടച്ചു സർക്കിളുകൾ നിന്ന് (2 π * മീറ്റർ) π * പ്രകാരം ഘട്ടത്തിൽ നീങ്ങുന്നു. തത്ഫലമായി, വെളിച്ചം തരംഗത്തിന്റെ കഴിവുമുള്ളവർ ഇരട്ടിയായി ആണ്. മാത്രമല്ല, ലെൻസ് ഒരു മോതിരം ഉള്ളിൽ ആയ വിളിക്കപ്പെടുന്ന അനോനമായ ഫേസ് ഇല്ലാതാക്കുന്നു. ഒരു വര വിഭാഗത്തിൽ ഓരോ മേഖല പകുതി ചുറ്റളവ് സങ്കീർണ്ണമായ തലം സങ്കലനമാണ്. ഫലമായി, π മടങ്ങ് കഴിവുമുള്ളവർ കൂടുന്നതനുസരിച്ച് മുഴുവൻ സങ്കീർണ്ണമായ തലം സർപ്പിളമായി ലെൻസ് പോലെ ഒരു വര കടന്നു പ്രകാശനം.